6.1 ପରିଚୟ

ବହୁଦିନ ଧରି ବିଦ୍ୟୁତ୍ ଏବଂ ଚୁମ୍ବକତ୍ଵକୁ ପୃଥକ୍ ଏବଂ ଅସମ୍ବନ୍ଧିତ ପ୍ରାକୃତିକ ଘଟଣା ଭାବରେ ବିବେଚନା କରାଯାଉଥିଲା। ଊନବିଂଶ ଶତାବ୍ଦୀର ପ୍ରାରମ୍ଭିକ ଦଶକଗୁଡ଼ିକରେ, ଓରଷ୍ଟେଡ୍, ଆମ୍ପିୟର୍ ଏବଂ ଅନ୍ୟ କେତେକ ବ୍ୟକ୍ତିଙ୍କ ଦ୍ୱାରା ବିଦ୍ୟୁତ୍ ପ୍ରବାହ ଉପରେ କରାଯାଇଥିବା ପରୀକ୍ଷଣଗୁଡ଼ିକ ଏହି ତଥ୍ୟ ସ୍ଥାପିତ କଲା ଯେ ବିଦ୍ୟୁତ୍ ଏବଂ ଚୁମ୍ବକତ୍ଵ ପରସ୍ପର ସହିତ ସମ୍ବନ୍ଧିତ। ସେମାନେ ଦେଖିଲେ ଯେ ଗତିଶୀଳ ବିଦ୍ୟୁତ୍ ଆବେଗଗୁଡ଼ିକ ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ର ସୃଷ୍ଟି କରେ। ଉଦାହରଣ ସ୍ୱରୂପ, ଏକ ବିଦ୍ୟୁତ୍ ପ୍ରବାହ ଏହାର ନିକଟସ୍ଥ ଏକ ଚୁମ୍ବକୀୟ କମ୍ପାସ ସୂଚୀକୁ ବିଚ୍ୟୁତ କରେ। ଏହା ସ୍ୱାଭାବିକ ଭାବରେ ନିମ୍ନଲିଖିତ ପ୍ରଶ୍ନଗୁଡ଼ିକୁ ଉତ୍ଥାପିତ କରେ: କଣ ବିପରୀତ ପ୍ରଭାବ ସମ୍ଭବ? ଗତିଶୀଳ ଚୁମ୍ବକଗୁଡ଼ିକ ବିଦ୍ୟୁତ୍ ପ୍ରବାହ ସୃଷ୍ଟି କରିପାରିବେ କି? ପ୍ରକୃତି ବିଦ୍ୟୁତ୍ ଏବଂ ଚୁମ୍ବକତ୍ଵ ମଧ୍ୟରେ ଏପରି ଏକ ସମ୍ବନ୍ଧକୁ ଅନୁମୋଦନ କରେ କି? ଉତ୍ତର ହେଉଛି ଗଭୀର ହଁ! ୧୮୩୦ ଆଡ଼କୁ ଇଂଲଣ୍ଡରେ ମାଇକେଲ ଫାରାଡେ ଏବଂ ଯୁକ୍ତରାଷ୍ଟ୍ର ଆମେରିକାରେ ଜୋସେଫ୍ ହେନ୍ରୀଙ୍କ ପରୀକ୍ଷଣଗୁଡ଼ିକ ନିଷ୍କର୍ଷଣ ଭାବରେ ପ୍ରଦର୍ଶନ କଲା ଯେ ବଦଳୁଥିବା ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ରଗୁଡ଼ିକର ସମ୍ମୁଖୀନ ହେବା ସମୟରେ ବନ୍ଧ କୁଣ୍ଡଳୀଗୁଡ଼ିକରେ ବିଦ୍ୟୁତ୍ ପ୍ରବାହ ପ୍ରେରିତ ହେଉଥିଲା। ଏହି ଅଧ୍ୟାୟରେ, ଆମେ ବଦଳୁଥିବା ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ର ସହିତ ଜଡ଼ିତ ଘଟଣାଗୁଡ଼ିକୁ ଅଧ୍ୟୟନ କରିବା ଏବଂ ଅନ୍ତର୍ନିହିତ ସୂତ୍ରଗୁଡ଼ିକୁ ବୁଝିବା। ଯେଉଁ ଘଟଣାରେ ବଦଳୁଥିବା ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ରଦ୍ୱାରା ବିଦ୍ୟୁତ୍ ପ୍ରବାହ ଉତ୍ପନ୍ନ ହୁଏ, ତାହାକୁ ଉପଯୁକ୍ତ ଭାବରେ ବିଦ୍ୟୁତ୍-ଚୁମ୍ବକୀୟ ପ୍ରେରଣ କୁହାଯାଏ।

ଯେତେବେଳେ ଫାରାଡେ ପ୍ରଥମେ ତାଙ୍କର ଆବିଷ୍କାରକୁ ସାର୍ବଜନୀନ କରିଥିଲେ ଯେ ଏକ ଦଣ୍ଡ ଚୁମ୍ବକ ଏବଂ ଏକ ତାର ଲୁପ୍ ମଧ୍ୟରେ ଆପେକ୍ଷିକ ଗତି ପରବର୍ତ୍ତୀରେ ଏକ ଛୋଟ ପ୍ରବାହ ସୃଷ୍ଟି କରେ, ତାଙ୍କୁ ପଚରାଯାଇଥିଲା, “ଏହାର କଣ ଉପଯୋଗ?” ତାଙ୍କର ଉତ୍ତର ଥିଲା: “ଏକ ନବଜାତ ଶିଶୁର କଣ ଉପଯୋଗ?” ବିଦ୍ୟୁତ୍-ଚୁମ୍ବକୀୟ ପ୍ରେରଣର ଘଟଣା କେବଳ ତାତ୍ତ୍ୱିକ କିମ୍ବା ଶାସ୍ତ୍ରୀୟ ଆଗ୍ରହର ନୁହେଁ ବରଂ ବ୍ୟବହାରିକ ଉପଯୋଗିତାର ମଧ୍ୟ। ଏକ ବିଶ୍ୱର କଳ୍ପନା କରନ୍ତୁ ଯେଉଁଠାରେ କୌଣସି ବିଦ୍ୟୁତ୍ ନାହିଁ - କୌଣସି ବିଦ୍ୟୁତ୍ ଆଲୋକ ନାହିଁ, କୌଣସି ଟ୍ରେନ୍ ନାହିଁ, କୌଣସି ଟେଲିଫୋନ୍ ନାହିଁ ଏବଂ କୌଣସି ବ୍ୟକ୍ତିଗତ କମ୍ପ୍ୟୁଟର ନାହିଁ। ଫାରାଡେ ଏବଂ ହେନ୍ରୀଙ୍କ ଅଗ୍ରଗାମୀ ପରୀକ୍ଷଣଗୁଡ଼ିକ ସିଧାସଳଖ ଆଧୁନିକ ଯୁଗର ଜେନେରେଟର୍ ଏବଂ ଟ୍ରାନ୍ସଫର୍ମର୍ ଗୁଡ଼ିକର ବିକାଶକୁ ନେଇଛି। ଆଜିର ସଭ୍ୟତା ଏହାର ପ୍ରଗତି ବହୁଳ ପରିମାଣରେ ବିଦ୍ୟୁତ୍-ଚୁମ୍ବକୀୟ ପ୍ରେରଣର ଆବିଷ୍କାରକୁ ଋଣୀ।

6.2 ଫାରାଡେ ଏବଂ ହେନ୍ରୀଙ୍କ ପରୀକ୍ଷଣଗୁଡ଼ିକ

ଜୋସେଫ୍ ହେନ୍ରୀ [୧୭୯୭ – ୧୮୭୮] ଆମେରିକୀୟ ପ୍ରୟୋଗାତ୍ମକ ଭୌତିକବିତ୍, ପ୍ରିନ୍ସଟନ୍ ବିଶ୍ୱବିଦ୍ୟାଳୟରେ ପ୍ରଫେସର ଏବଂ ସ୍ମିଥସୋନିଆନ୍ ଇନ୍ଷ୍ଟିଚ୍ୟୁସନ୍ର ପ୍ରଥମ ନିର୍ଦ୍ଦେଶକ। ସେ ଲୁହା ପୋଲ୍ ଖଣ୍ଡଗୁଡ଼ିକ ଚାରିପାଖରେ ଇନ୍ସୁଲେଟେଡ୍ ତାରର କୁଣ୍ଡଳୀ ଗୁଡ଼ାଇ ବିଦ୍ୟୁତ୍-ଚୁମ୍ବକଗୁଡ଼ିକରେ ଗୁରୁତ୍ୱପୂର୍ଣ୍ଣ ଉନ୍ନତି ଆଣିଥିଲେ ଏବଂ ଏକ ବିଦ୍ୟୁତ୍-ଚୁମ୍ବକୀୟ ମୋଟର୍ ଏବଂ ଏକ ନୂତନ, କାର୍ଯ୍ୟକ୍ଷମ ଟେଲିଗ୍ରାଫ୍ ଆବିଷ୍କାର କରିଥିଲେ। ସେ ସ୍ୱ-ପ୍ରେରଣ ଆବିଷ୍କାର କରିଥିଲେ ଏବଂ ଗବେଷଣା କରିଥିଲେ ଯେ କିପରି ଗୋଟିଏ ସର୍କିଟରେ ପ୍ରବାହଗୁଡ଼ିକ ଅନ୍ୟ ଏକ ସର୍କିଟରେ ପ୍ରବାହକୁ ପ୍ରେରଣ କରେ।

ବିଦ୍ୟୁତ୍-ଚୁମ୍ବକୀୟ ପ୍ରେରଣର ଆବିଷ୍କାର ଏବଂ ବୁଝିବା ଫାରାଡେ ଏବଂ ହେନ୍ରୀଙ୍କ ଦ୍ୱାରା କରାଯାଇଥିବା ଏକ ଦୀର୍ଘ ଧାରାବାହିକ ପରୀକ୍ଷଣ ଉପରେ ଆଧାରିତ। ଆମେ ବର୍ତ୍ତମାନ ଏହି ପରୀକ୍ଷଣଗୁଡ଼ିକ ମଧ୍ୟରୁ କେତେକ ବର୍ଣ୍ଣନା କରିବା।

ପରୀକ୍ଷଣ 6.1

ଚିତ୍ର 6.1 ଯେତେବେଳେ ଦଣ୍ଡ ଚୁମ୍ବକକୁ କୁଣ୍ଡଳୀ ଆଡ଼କୁ ଠେଲି ଦିଆଯାଏ, ଗାଲ୍ଭାନୋମିଟର G ରେ ସୂଚୀକା ବିଚ୍ୟୁତ ହୁଏ।

ଚିତ୍ର 6.1 ଏକ କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_1}^{*}$ ଏକ ଗାଲ୍ଭାନୋମିଟର G ସହିତ ସଂଯୁକ୍ତ ହୋଇଥିବା ଦେଖାଏ। ଯେତେବେଳେ ଏକ ଦଣ୍ଡ ଚୁମ୍ବକର ଉତ୍ତର ମେରୁ କୁଣ୍ଡଳୀ ଆଡ଼କୁ ଠେଲି ଦିଆଯାଏ, ଗାଲ୍ଭାନୋମିଟରରେ ସୂଚୀକା ବିଚ୍ୟୁତ ହୁଏ, ଯାହା କୁଣ୍ଡଳୀରେ ବିଦ୍ୟୁତ୍ ପ୍ରବାହର ଉପସ୍ଥିତି ସୂଚାଏ। ଦଣ୍ଡ ଚୁମ୍ବକ ଗତିରେ ଥିବା ପର୍ଯ୍ୟନ୍ତ ବିଚ୍ୟୁତି ରହେ। ଚୁମ୍ବକକୁ ସ୍ଥିର ଭାବରେ ଧରି ରଖାଗଲେ ଗାଲ୍ଭାନୋମିଟର କୌଣସି ବିଚ୍ୟୁତି ଦେଖାଏ ନାହିଁ। ଯେତେବେଳେ ଚୁମ୍ବକକୁ କୁଣ୍ଡଳୀରୁ ଦୂରକୁ ଟାଣି ନିଆଯାଏ, ଗାଲ୍ଭାନୋମିଟର ବିପରୀତ ଦିଗରେ ବିଚ୍ୟୁତି ଦେଖାଏ, ଯାହା ପ୍ରବାହର ଦିଗ ବିପରୀତ ହେବା ସୂଚାଏ। ତା’ଛଡ଼ା, ଯେତେବେଳେ ଦଣ୍ଡ ଚୁମ୍ବକର ଦକ୍ଷିଣ ମେରୁ କୁଣ୍ଡଳୀ ଆଡ଼କୁ କିମ୍ବା ଦୂରକୁ ଘୁଞ୍ଚାଯାଏ, ଗାଲ୍ଭାନୋମିଟରରେ ଦେଖାଯାଇଥିବା ବିଚ୍ୟୁତିଗୁଡ଼ିକ ସମାନ ଗତି ପାଇଁ ଉତ୍ତର ମେରୁ ସହିତ ଦେଖାଯାଇଥିବା ବିଚ୍ୟୁତିର ବିପରୀତ ଅଟେ। ଆହୁରି, ଚୁମ୍ବକକୁ କୁଣ୍ଡଳୀ ଆଡ଼କୁ ଶୀଘ୍ର ଠେଲି ଦିଆଗଲେ କିମ୍ବା ଦୂରକୁ ଟାଣି ନିଆଗଲେ ବିଚ୍ୟୁତି (ଏବଂ ତେଣୁ ପ୍ରବାହ) ବଡ଼ ହୋଇଥିବା ଦେଖାଯାଏ। ଏହା ବଦଳରେ, ଯେତେବେଳେ ଦଣ୍ଡ ଚୁମ୍ବକକୁ ସ୍ଥିର ରଖାଯାଏ ଏବଂ କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_1}$ ଚୁମ୍ବକ ଆଡ଼କୁ କିମ୍ବା ଦୂରକୁ ଘୁଞ୍ଚାଯାଏ, ସମାନ ପ୍ରଭାବ ଦେଖାଯାଏ। ଏହା ଦର୍ଶାଏ ଯେ ଚୁମ୍ବକ ଏବଂ କୁଣ୍ଡଳୀ ମଧ୍ୟରେ ଆପେକ୍ଷିକ ଗତି ହେଉଛି କୁଣ୍ଡଳୀରେ ବିଦ୍ୟୁତ୍ ପ୍ରବାହର ଉତ୍ପାଦନ (ପ୍ରେରଣ) ପାଇଁ ଦାୟୀ।

• ଯେଉଁଠାରେ ‘କୁଣ୍ଡଳୀ’ କିମ୍ବା ‘ଲୁପ୍’ ଶବ୍ଦ ବ୍ୟବହୃତ ହୁଏ, ଏହା ଧାରଣା କରାଯାଏ ଯେ ସେଗୁଡ଼ିକ ପରିବାହୀ ପଦାର୍ଥରେ ତିଆରି ଏବଂ ଇନ୍ସୁଲେଟିଂ ପଦାର୍ଥରେ ଲେପିତ ତାରଗୁଡ଼ିକ ବ୍ୟବହାର କରି ପ୍ରସ୍ତୁତ କରାଯାଇଛି।

ପରୀକ୍ଷଣ 6.2

ଚିତ୍ର 6.2 କୁଣ୍ଡଳୀ $C_{1}$ ରେ ପ୍ରବାହ ବହୁଥିବା କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_2}$ ର ଗତି ହେତୁ ପ୍ରବାହ ପ୍ରେରିତ ହୁଏ।

ଚିତ୍ର 6.2 ରେ ଦଣ୍ଡ ଚୁମ୍ବକକୁ ଏକ ବ୍ୟାଟେରୀ ସହିତ ସଂଯୁକ୍ତ ଏକ ଦ୍ୱିତୀୟ କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_2}$ ଦ୍ୱାରା ପ୍ରତିସ୍ଥାପିତ କରାଯାଇଛି। କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_2}$ ରେ ସ୍ଥିର ପ୍ରବାହ ଏକ ସ୍ଥିର ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ର ସୃଷ୍ଟି କରେ। କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_2}$ କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_1}$ ଆଡ଼କୁ ଘୁଞ୍ଚାଗଲେ, ଗାଲ୍ଭାନୋମିଟର ଏକ ବିଚ୍ୟୁତି ଦେଖାଏ। ଏହା ସୂଚାଏ ଯେ କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_1}$ ରେ ବିଦ୍ୟୁତ୍ ପ୍ରବାହ ପ୍ରେରିତ ହୁଏ। ଯେତେବେଳେ $\mathrm{C_2}$ ଦୂରକୁ ଘୁଞ୍ଚାଯାଏ, ଗାଲ୍ଭାନୋମିଟର ପୁଣି ଥରେ ବିଚ୍ୟୁତି ଦେଖାଏ, କିନ୍ତୁ ଏଥର ବିପରୀତ ଦିଗରେ। କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_2}$ ଗତିରେ ଥିବା ପର୍ଯ୍ୟନ୍ତ ବିଚ୍ୟୁତି ରହେ। ଯେତେବେଳେ କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_2}$ ସ୍ଥିର ରଖାଯାଏ ଏବଂ $\mathrm{C_1}$ ଘୁଞ୍ଚାଯାଏ, ସମାନ ପ୍ରଭାବ ଦେଖାଯାଏ। ପୁଣି, ଏହା ହେଉଛି କୁଣ୍ଡଳୀଗୁଡ଼ିକ ମଧ୍ୟରେ ଆପେକ୍ଷିକ ଗତି ଯାହା ବିଦ୍ୟୁତ୍ ପ୍ରବାହକୁ ପ୍ରେରଣ କରେ।

ପରୀକ୍ଷଣ 6.3

ଉପରୋକ୍ତ ଦୁଇଟି ପରୀକ୍ଷଣରେ ଯଥାକ୍ରମେ ଏକ ଚୁମ୍ବକ ଏବଂ ଏକ କୁଣ୍ଡଳୀ ମଧ୍ୟରେ ଏବଂ ଦୁଇଟି କୁଣ୍ଡଳୀ ମଧ୍ୟରେ ଆପେକ୍ଷିକ ଗତି ଜଡ଼ିତ ଥିଲା। ଅନ୍ୟ ଏକ ପରୀକ୍ଷଣ ମାଧ୍ୟମରେ, ଫାରାଡେ ଦର୍ଶାଇଥିଲେ ଯେ ଏହି ଆପେକ୍ଷିକ ଗତି ଏକ ନିରପେକ୍ଷ ଆବଶ୍ୟକତା ନୁହେଁ। ଚିତ୍ର 6.3 ଦୁଇଟି କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_1}$ ଏବଂ $\mathrm{C_2}$ ସ୍ଥିର ଭାବରେ ଧରି ରଖାଯାଇଥିବା ଦେଖାଏ। କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_1}$ ଗାଲ୍ଭାନୋମିଟର $\mathrm{G}$ ସହିତ ସଂଯୁକ୍ତ ହୋଇଥିବାବେଳେ ଦ୍ୱିତୀୟ କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_2}$ ଏକ ଟ୍ୟାପିଂ କି K ମାଧ୍ୟମରେ ଏକ ବ୍ୟାଟେରୀ ସହିତ ସଂଯୁକ୍ତ ହୋଇଛି।

ଚିତ୍ର 6.3 ପରୀକ୍ଷଣ 6.3 ପାଇଁ ପ୍ରୟୋଗାତ୍ମକ ସେଟ୍-ଅପ୍।

ଦେଖାଯାଏ ଯେ ଟ୍ୟାପିଂ କି $\mathrm{K}$ ଦବାଇଲେ ଗାଲ୍ଭାନୋମିଟର ଏକ କ୍ଷଣିକ ବିଚ୍ୟୁତି ଦେଖାଏ। ଗାଲ୍ଭାନୋମିଟରରେ ସୂଚୀକା ତୁରନ୍ତ ଶୂନ୍ୟକୁ ଫେରିଯାଏ। ଯଦି କିକୁ ଅବିରତ ଭାବରେ ଦବାଇ ରଖାଯାଏ, ଗାଲ୍ଭାନୋମିଟରରେ କୌଣସି ବିଚ୍ୟୁତି ନାହିଁ। ଯେତେବେଳେ କି ଛାଡ଼ି ଦିଆଯାଏ, ପୁଣି ଥରେ ଏକ କ୍ଷଣିକ ବିଚ୍ୟୁତି ଦେଖାଯାଏ, କିନ୍ତୁ ବିପରୀତ ଦିଗରେ। ଏହା ମଧ୍ୟ ଦେଖାଯାଏ ଯେ କୁଣ୍ଡଳୀଗୁଡ଼ିକର ଅକ୍ଷ ବରାବର ଏକ ଲୁହା ଦଣ୍ଡ ଭର୍ତ୍ତି କରାଗଲେ ବିଚ୍ୟୁତି ନାଟକୀୟ ଭାବରେ ବଢ଼ିଯାଏ।

6.3 ଚୁମ୍ବକୀୟ ଫ୍ଲକ୍ସ

ଫାରାଡେର ମହାନ ଦୃଷ୍ଟି ବିଦ୍ୟୁତ୍-ଚୁମ୍ବକୀୟ ପ୍ରେରଣ ଉପରେ ସେ କରିଥିବା ଧାରାବାହିକ ପରୀକ୍ଷଣଗୁଡ଼ିକୁ ବ୍ୟାଖ୍ୟା କରିବା ପାଇଁ ଏକ ସରଳ ଗାଣିତିକ ସମ୍ବନ୍ଧ ଆବିଷ୍କାର କରିବାରେ ନିହିତ ଥିଲା। ତଥାପି, ଆମେ ତାଙ୍କ ନିୟମଗୁଡ଼ିକୁ ଉଲ୍ଲେଖ ଏବଂ ମୂଲ୍ୟାୟନ କରିବା ପୂର୍ବରୁ, ଆମକୁ ଅଧ୍ୟାୟ 1 ରେ ବିଦ୍ୟୁତ୍ ଫ୍ଲକ୍ସ ପରିଭାଷିତ ହେଉଥିବା ଭଳି ହିଁ ଚୁମ୍ବକୀୟ ଫ୍ଲକ୍ସ ପ୍ରାପ୍ତ କରିବାକୁ ପଡ଼ିବ। ଏକ ସମାନ ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ର B (ଚିତ୍ର 6.4) ରେ ରଖାଯାଇଥିବା $A$ କ୍ଷେତ୍ରଫଳର ଏକ ସମତଳ ମାଧ୍ୟମରେ ଚୁମ୍ବକୀୟ ଫ୍ଲକ୍ସ ଲେଖାଯାଇପାରେ

$$ \begin{equation*} \Phi_{\mathrm{B}}=\mathbf{B} \cdot \mathbf{A}=B A \cos \theta \tag{6.1} \end{equation*} $$

ଯେଉଁଠାରେ $\theta$ ହେଉଛି $\mathbf{B}$ ଏବଂ $\mathbf{A}$ ମଧ୍ୟରେ କୋଣ। ଭେକ୍ଟର ଭାବରେ କ୍ଷେତ୍ରଫଳର ଧାରଣା ପୂର୍ବରୁ ଅଧ୍ୟାୟ 1 ରେ ଆଲୋଚନା କରାଯାଇଛି। ସମୀକରଣ (6.1) ବକ୍ର ପୃଷ୍ଠଗୁଡ଼ିକ ଏବଂ ଅସମାନ କ୍ଷେତ୍ରଗୁଡ଼ିକ ପାଇଁ ବିସ୍ତାରିତ ହୋଇପାରେ।

ଯଦି ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ରର ଚିତ୍ର 6.5 ରେ ଦର୍ଶାଯାଇଥିବା ଭଳି ଏକ ପୃଷ୍ଠର ବିଭିନ୍ନ ଅଂଶରେ ବିଭିନ୍ନ ପରିମାଣ ଏବଂ ଦିଗ ଅଛି, ତେବେ ପୃଷ୍ଠ ମାଧ୍ୟମରେ ଚୁମ୍ବକୀୟ ଫ୍ଲକ୍ସ ଦିଆଯାଇଛି

$$ \begin{equation*} \Phi_{B}=\mathbf{B_1} \cdot \mathrm{d} \mathbf{A_1}+\mathbf{B_2} \cdot \mathrm{d} \mathbf{A_2}+\cdots=\sum_{\text {all }} \mathbf{B_i} \cdot \mathrm{d} \mathbf{A_i} \tag{6.2} \end{equation*} $$

ଯେଉଁଠାରେ ‘ସମସ୍ତ’ ପୃଷ୍ଠକୁ ନେଇ ଗଠିତ ସମସ୍ତ କ୍ଷେତ୍ରଫଳ ଉପାଦାନ $\mathrm{d} \mathbf{A_i}$ ଉପରେ ସମଷ୍ଟି ପାଇଁ ଠିଆ ହୁଏ ଏବଂ $\mathbf{B_i}$ ହେଉଛି କ୍ଷେତ୍ରଫଳ ଉପାଦାନ $\mathrm{d} \mathbf{A_1}$ ରେ ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ର। ଚୁମ୍ବକୀୟ ଫ୍ଲକ୍ସର SI ଏକକ ହେଉଛି ୱେବର୍ $(\mathrm{Wb})$ କିମ୍ବା ଟେସଲା ମିଟର ବର୍ଗ $\left(\mathrm{T}^{2}\right.)$। ଚୁମ୍ବକୀୟ ଫ୍ଲକ୍ସ ଏକ ଅଦିଶ ପରିମାଣ।

6.4 ପ୍ରେରଣର ଫାରାଡେର ନିୟମ

ପ୍ରୟୋଗାତ୍ମକ ପର୍ଯ୍ୟବେକ୍ଷଣରୁ, ଫାରାଡେ ଏକ ସିଦ୍ଧାନ୍ତରେ ପହଞ୍ଚିଥିଲେ ଯେ ଯେତେବେଳେ କୁଣ୍ଡଳୀ ମାଧ୍ୟମରେ ଚୁମ୍ବକୀୟ ଫ୍ଲକ୍ସ ସମୟ ସହିତ ବଦଳେ ସେତେବେଳେ ଏକ emf କୁଣ୍ଡଳୀରେ ପ୍ରେରିତ ହୁଏ। ବିଭାଗ 6.2 ରେ ଆଲୋଚିତ ପ୍ରୟୋଗାତ୍ମକ ପର୍ଯ୍ୟବେକ୍ଷଣଗୁଡ଼ିକ ଏହି ଧାରଣା ବ୍ୟବହାର କରି ବ୍ୟାଖ୍ୟା କରାଯାଇପାରିବ।

ଚିତ୍ର 6.4 ଏକ ସମାନ ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ର $\mathbf{B}$ ରେ ରଖାଯାଇଥିବା ପୃଷ୍ଠ କ୍ଷେତ୍ରଫଳ $\mathbf{A}$ ର ଏକ ସମତଳ।

ଚିତ୍ର 6.5 ଚୁମ୍ବକୀୟ କ୍ଷେତ୍ର $\mathbf{B_i}$ $i^{\text {th }}$ କ୍ଷେତ୍ରଫଳ ଉପାଦାନରେ। $\mathrm{d} \mathbf{A_i}$ $i^{\text {th }}$ କ୍ଷେତ୍ରଫଳ ଉପାଦାନର କ୍ଷେତ୍ରଫଳ ଭେକ୍ଟରକୁ ପ୍ରତିନିଧିତ୍ୱ କରେ।

ପରୀକ୍ଷଣ 6.1 ରେ କୁଣ୍ଡଳୀ $C_{1}$ ଆଡ଼କୁ କିମ୍ବା ଦୂରକୁ ଏକ ଚୁମ୍ବକର ଗତି ଏବଂ ପରୀକ୍ଷଣ 6.2 ରେ ପ୍ରବାହ ବହୁଥିବା କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_2}$ କୁ କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_1}$ ଆଡ଼କୁ କିମ୍ବା ଦୂରକୁ ଘୁଞ୍ଚାଇବା, କୁଣ୍ଡଳୀ $\mathrm{C_1}$ ସହିତ