8.1 పరిచయం

4వ అధ్యాయంలో, విద్యుత్ ప్రవాహం అయస్కాంత క్షేత్రాన్ని ఉత్పత్తి చేస్తుందని మరియు రెండు విద్యుత్ ప్రవహించే తీగలు ఒకదానిపై మరొకటి అయస్కాంత బలాన్ని ప్రయోగిస్తాయని మనం తెలుసుకున్నాము. ఇంకా, 6వ అధ్యాయంలో, కాలంతో మారుతున్న అయస్కాంత క్షేత్రం విద్యుత్ క్షేత్రాన్ని ఏర్పరుస్తుందని మనం చూశాము. దీని విపర్యయం కూడా నిజమేనా? కాలంతో మారుతున్న విద్యుత్ క్షేత్రం అయస్కాంత క్షేత్రాన్ని ఏర్పరుస్తుందా? జేమ్స్ క్లార్క్ మాక్స్వెల్ (1831-1879), ఇది నిజంగానే నిజమని వాదించారు - విద్యుత్ ప్రవాహం మాత్రమే కాకుండా కాలంతో మారుతున్న విద్యుత్ క్షేత్రం కూడా అయస్కాంత క్షేత్రాన్ని ఉత్పత్తి చేస్తుంది. కాలంతో మారుతున్న ప్రవాహానికి కనెక్ట్ చేయబడిన కెపాసిటర్ వెలుపల ఒక బిందువు వద్ద అయస్కాంత క్షేత్రాన్ని కనుగొనడానికి ఆంపియర్ యొక్క చుట్టుకొలత నియమాన్ని వర్తింపజేస్తున్నప్పుడు, మాక్స్వెల్ ఆంపియర్ యొక్క చుట్టుకొలత నియమంలో ఒక అసంగతతను గమనించారు. ఈ అసంగతతను తొలగించడానికి, స్థానభ్రంశ ప్రవాహం అనే అదనపు ప్రవాహం ఉనికిలో ఉందని ఆయన సూచించారు.

విద్యుత్ మరియు అయస్కాంత క్షేత్రాలు మరియు వాటి మూలాలు, ఆవేశ మరియు ప్రవాహ సాంద్రతలను కలిగి ఉన్న సమీకరణాల సమితిని మాక్స్వెల్ రూపొందించారు. ఈ సమీకరణాలను మాక్స్వెల్ సమీకరణాలు అంటారు. లోరెంజ్ బల సూత్రంతో (అధ్యాయం 4) కలిపి, అవి విద్యుదయస్కాంతత్వం యొక్క అన్ని ప్రాథమిక నియమాలను గణితశాస్త్రపరంగా వ్యక్తపరుస్తాయి.

మాక్స్వెల్ సమీకరణాల నుండి బయటపడిన అత్యంత ముఖ్యమైన అంచనా విద్యుదయస్కాంత తరంగాల ఉనికి, ఇవి అంతరాళంలో ప్రసరించే (జతచేయబడిన) కాలంతో మారుతున్న విద్యుత్ మరియు అయస్కాంత క్షేత్రాలు. ఈ సమీకరణాల ప్రకారం, తరంగాల వేగం చాలా దగ్గరగా ఉంటుంది

కాంతి వేగం $(3 \times 10^{8} \mathrm{~m} / \mathrm{s})$, దీనిని దృశ్య కొలతల నుండి పొందారు. ఇది కాంతి ఒక విద్యుదయస్కాంత తరంగం అనే గొప్ప తీర్మానానికి దారితీసింది. మాక్స్వెల్ యొక్క పని ఈ విధంగా విద్యుత్, అయస్కాంతత్వం మరియు కాంతి యొక్క డొమైన్ను ఏకీకృతం చేసింది. హెర్ట్జ్, 1885లో, విద్యుదయస్కాంత తరంగాల ఉనికిని ప్రయోగాత్మకంగా ప్రదర్శించారు. మార్కోని మరియు ఇతరులచే దాని సాంకేతిక ఉపయోగం సమయానుగుణంగా మనం ఈ రోజు చూస్తున్న సంభాషణలో విప్లవానికి దారితీసింది.

ఈ అధ్యాయంలో, మనం మొదట స్థానభ్రంశ ప్రవాహం యొక్క అవసరం మరియు దాని పరిణామాలను చర్చిస్తాము. అప్పుడు మనం విద్యుదయస్కాంత తరంగాల వివరణాత్మక వివరణను అందిస్తాము. విద్యుదయస్కాంత తరంగాల విస్తృత స్పెక్ట్రం, $\gamma$ కిరణాల నుండి (తరంగదైర్ఘ్యం $\sim 10^{-12} \mathrm{~m}$) పొడవైన రేడియో తరంగాల వరకు (తరంగదైర్ఘ్యం $\sim 10^{6} \mathrm{~m}$) వివరించబడింది.

8.2 స్థానభ్రంశ ప్రవాహం

అధ్యాయం 4లో, విద్యుత్ ప్రవాహం దాని చుట్టూ అయస్కాంత క్షేత్రాన్ని ఉత్పత్తి చేస్తుందని మనం చూశాము. తార్కిక స్థిరత్వం కోసం, మారుతున్న విద్యుత్ క్షేత్రం కూడా అయస్కాంత క్షేత్రాన్ని ఉత్పత్తి చేయాలని మాక్స్వెల్ చూపించారు. ఈ ప్రభావం చాలా ముఖ్యమైనది ఎందుకంటే ఇది రేడియో తరంగాలు, గామా కిరణాలు మరియు దృశ్యమాన కాంతి, అలాగే విద్యుదయస్కాంత తరంగాల యొక్క అన్ని ఇతర రూపాల ఉనికిని వివరిస్తుంది.

మారుతున్న విద్యుత్ క్షేత్రం ఎలా అయస్కాంత క్షేత్రాన్ని ఏర్పరుస్తుందో చూడటానికి, కెపాసిటర్ ఛార్జ్ అవుతున్న ప్రక్రియను పరిశీలిద్దాం మరియు ఆంపియర్ యొక్క చుట్టుకొలత నియమాన్ని వర్తింపజేద్దాం (అధ్యాయం 4)

$$ \begin{equation*} \oint \mathbf{B} \cdot \mathrm{d} \mathbf{l}=\mu_{0} i(t) \tag{8.1} \end{equation*} $$

కెపాసిటర్ వెలుపల ఒక బిందువు వద్ద అయస్కాంత క్షేత్రాన్ని కనుగొనడానికి. బొమ్మ 8.1(a) సమాంతర పలక కెపాసిటర్ $C$ని చూపుతుంది, ఇది కాలంతో మారుతున్న ప్రవాహం $i(t)$ ప్రవహించే సర్క్యూట్లో ఒక భాగం. సమాంతర పలక కెపాసిటర్ వెలుపల ఉన్న ప్రాంతంలో $\mathrm{P}$ వంటి బిందువు వద్ద అయస్కాంత క్షేత్రాన్ని కనుగొందాం. దీని కోసం, మనం వ్యాసార్థం $r$ యొక్క సమతల వృత్తాకార లూప్ను పరిశీలిస్తాము, దీని సమతలం విద్యుత్ ప్రవహించే తీగ దిశకు లంబంగా ఉంటుంది మరియు ఇది తీగకు సంబంధించి సౌష్ఠవంగా కేంద్రీకృతమై ఉంటుంది [బొమ్మ. 8.1(a)]. సౌష్ఠవం నుండి, అయస్కాంత క్షేత్రం వృత్తాకార లూప్ చుట్టుకొలత వెంట దర్శకత్వం వహించబడుతుంది మరియు లూప్పై ఉన్న అన్ని బిందువుల వద్ద పరిమాణంలో ఒకే విధంగా ఉంటుంది, తద్వారా $B$ క్షేత్రం యొక్క పరిమాణం అయితే, Eq యొక్క ఎడమ వైపు. (8.1) $B(2 \pi r)$. కాబట్టి మనకు ఉంది

$$ \begin{equation*} B(2 \pi r)=\mu_{0} i(t) \tag{8.2} \end{equation*} $$

జేమ్స్ క్లార్క్ మాక్స్వెల్ (1831 – 1879) స్కాట్లాండ్లోని ఎడిన్బర్గ్లో జన్మించారు, పంతొమ్మిదవ శతాబ్దపు గొప్ప భౌతిక శాస్త్రవేత్తలలో ఒకరు. వాయువులో అణువుల యొక్క ఉష్ణ వేగం పంపిణీని ఆయన పొందారు మరియు కొలవగలిగే పరిమాణాల నుండి స్నిగ్ధత మొదలైన అణు పారామితుల యొక్క విశ్వసనీయమైన అంచనాలను పొందిన మొదటి వారిలో ఒకరు. మాక్స్వెల్ యొక్క గొప్ప సాధన విద్యుత్ మరియు అయస్కాంతత్వం యొక్క నియమాలను (కూలంబ్, ఓర్స్టెడ్, ఆంపియర్ మరియు ఫారడే చే కనుగొనబడింది) ఇప్పుడు మాక్స్వెల్ సమీకరణాలు అని పిలువబడే స్థిరమైన సమీకరణాల సమితిగా ఏకీకృతం చేయడం. వీటి నుండి కాంతి ఒక విద్యుదయస్కాంత తరంగం అనే అత్యంత ముఖ్యమైన తీర్మానానికి ఆయన చేరుకున్నారు. ఆసక్తికరంగా, విద్యుత్ స్వభావంలో కణస్థాయిలో ఉందనే ఆలోచనతో (ఫారడే యొక్క విద్యుద్విశ్లేషణ నియమాల ద్వారా బలంగా సూచించబడింది) మాక్స్వెల్ ఏకీభవించలేదు.

బొమ్మ 8.1 సమాంతర పలక కెపాసిటర్ $C$, కాలంతో మారుతున్న ప్రవాహం $i(t)$ ప్రవహించే సర్క్యూట్లో భాగంగా, (a) వ్యాసార్థం $r$ యొక్క లూప్, లూప్పై ఉన్న బిందువు $\mathrm{P}$ వద్ద అయస్కాంత క్షేత్రాన్ని నిర్ణయించడానికి; (b) కెపాసిటర్ పలకల మధ్య లోపలి భాగం గుండా వెళుతున్న కుండ ఆకారపు ఉపరితలం, దీని అంచు (a)లో చూపబడిన లూప్; (c) వృత్తాకార లూప్ను దాని అంచుగా మరియు కెపాసిటర్ పలకల మధ్య ఫ్లాట్ వృత్తాకార దిగువ $S$గా కలిగి ఉన్న టిఫిన్ ఆకారపు ఉపరితలం. బాణాలు కెపాసిటర్ పలకల మధ్య ఏకరీతి విద్యుత్ క్షేత్రాన్ని చూపుతాయి.

ఇప్పుడు, వేరే ఉపరితలాన్ని పరిగణించండి, దీనికి అదే సరిహద్దు ఉంటుంది. ఇది కుండ వంటి ఉపరితలం [బొమ్మ. 8.1(b)] ఇది ఎక్కడా ప్రవాహాన్ని తాకదు, కానీ దాని దిగువ భాగం కెపాసిటర్ పలకల మధ్య ఉంటుంది; దాని నోరు పైన పేర్కొన్న వృత్తాకార లూప్. మరొకటి అటువంటి ఉపరితలం టిఫిన్ బాక్స్ (మూత లేకుండా) ఆకారంలో ఉంటుంది [బొమ్మ. 8.1(c)]. అదే చుట్టుకొలత కలిగిన అటువంటి ఉపరితలాలకు ఆంపియర్ యొక్క చుట్టుకొలత నియమాన్ని వర్తింపజేస్తే, Eq యొక్క ఎడమ వైపు. (8.1) మారలేదు కానీ కుడి వైపు సున్నా మరియు $\mu_{0} i$ కాదు, ఎందుకంటే బొమ్మ 8.1(b) మరియు (c) యొక్క ఉపరితలం గుండా ఎటువంటి ప్రవాహం వెళ్ళదు. కాబట్టి మనకు వైరుధ్యం ఉంది; ఒక విధంగా లెక్కించినట్లయితే, బిందువు $\mathrm{P}$ వద్ద అయస్కాంత క్షేత్రం ఉంటుంది; మరొక విధంగా లెక్కించినట్లయితే, $\mathrm{P}$ వద్ద అయస్కాంత క్షేత్రం సున్నా.

వైరుధ్యం మనం ఆంపియర్ యొక్క చుట్టుకొలత నియమాన్ని ఉపయోగించడం వల్ల ఏర్పడినందున, ఈ చట్టం ఏదో కోల్పోయి ఉండాలి. తప్పిపోయిన పదం ఏ ఉపరితలం ఉపయోగించినా, బిందువు $P$ వద్ద అదే అయస్కాంత క్షేత్రం లభించే విధంగా ఉండాలి.

బొమ్మ 8.1(c)ని జాగ్రత్తగా పరిశీలించడం ద్వారా మనం నిజంగా తప్పిపోయిన పదాన్ని ఊహించవచ్చు. కెపాసిటర్ పలకల మధ్య ఉపరితలం $\mathrm{S}$ గుండా ఏదైనా వెళ్తుందా? అవును, వాస్తవానికి, విద్యుత్ క్షేత్రం! కెపాసిటర్ పలకలు వైశాల్యం $A$ మరియు మొత్తం ఆవేశం $Q$ కలిగి ఉంటే, పలకల మధ్య విద్యుత్ క్షేత్రం యొక్క పరిమాణం $\mathbf{E}$ $(Q / A) / \varepsilon_{0}$ (Eq 2.41 చూడండి). క్షేత్రం బొమ్మ 8.1(c) యొక్క ఉపరితలం $S$కు లంబంగా ఉంటుంది. ఇది కెపాసిటర్ పలకల వైశాల్యం $A$ పై ఒకే పరిమాణాన్ని కలిగి ఉంటుంది మరియు దాని వెలుపల అదృశ్యమవుతుంది. కాబట్టి ఉపరితలం $S$ ద్వారా విద్యుత్ ప్రవాహం $\Phi_{E}$ ఏమిటి? గాస్ నియమాన్ని ఉపయోగించి, ఇది

$$ \begin{equation*} \Phi_{\mathrm{E}}=|\mathbf{E}| A=\frac{1}{\varepsilon_{0}} \frac{Q}{A} A=\frac{Q}{\varepsilon_{0}} \tag{8.3} \end{equation*} $$

ఇప్పుడు కెపాసిటర్ పలకలపై ఆవేశం $Q$ కాలంతో మారితే, ప్రవాహం $i=(\mathrm{d} Q / \mathrm{d} t)$ ఉంటుంది, తద్వారా Eq (8.3)ని ఉపయోగించి, మనకు ఉంది

$$ \frac{\mathrm{d} \Phi_{E}}{\mathrm{~d} t}=\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d} t} \frac{Q}{\varepsilon_{0}}=\frac{1}{\varepsilon_{0}} \frac{\mathrm{d} Q}{\mathrm{~d} t} $$

ఇది స్థిరత్వం కోసం,

$$ \begin{equation*} \varepsilon_{0} \frac{\mathrm{d} \Phi_{E}}{\mathrm{~d} t}=i \tag{8.4} \end{equation*} $$

ఇది ఆంపియర్ యొక్క చుట్టుకొలత నియమంలో తప్పిపోయిన పదం. మనం ఈ నియమాన్ని సాధారణీకరిస్తే, ఉపరితలం గుండా వాహకాలు మోసుకెళ్లే మొత్తం ప్రవాహానికి జోడించడం ద్వారా, మరొక పదం ఇది ఒకే ఉపరితలం ద్వారా విద్యుత్ ప్రవాహం యొక్క మార్పు రేటు యొక్క $\varepsilon_{0}$ రెట్లు, మొత్తం అన్ని ఉపరితలాలకు ప్రవాహం $i$ యొక్క అదే విలువను కలిగి ఉంటుంది. ఇది చేయబడితే, సాధారణీకరించిన ఆంపియర్ నియమాన్ని ఉపయోగించి ఎక్కడైనా పొందిన $B$ విలువలో ఎటువంటి వైరుధ్యం లేదు. బిందువు $P$ వద్ద $B$ దానిని లెక్కించడానికి ఏ ఉపరితలం ఉపయోగించినా సున్నా కాదు. పలకల వెలుపల బిందువు $\mathrm{P}$ వద్ద $B$ [బొమ్మ. 8.1(a)] లోపలి భాగంలో ఉన్న బిందువు $\mathrm{M}$ వద్ద ఉన్నట్లే ఉంటుంది, అది ఉండాలి. ఆవేశాల ప్రవాహం కారణంగా వాహకాలు మోసుకెళ్లే ప్రవాహాన్ని వాహక ప్రవాహం అంటారు. Eq (8.4) ద్వారా ఇవ్వబడిన ప్రవాహం ఒక కొత్త పదం, మరియు మారుతున్న విద్యుత్ క్షేత్రం (లేదా విద్యుత్ స్థానభ్రంశం, కొన్నిసార్లు ఇప్పటికీ ఉపయోగించే పాత పదం) కారణంగా ఉంటుంది. అందువల్ల, దీనిని స్థానభ్రంశ ప్రవాహం లేదా మాక్స్వెల్ యొక్క స్థానభ్రంశ ప్రవాహం అంటారు. బొమ్మ 8.2 పైన చర్చించిన సమాంతర పలక కెపాసిటర్ లోపల విద్యుత్ మరియు అయస్కాంత క్షేత్రాలను చూపుతుంది.

బొమ్మ 8.2 (a) కెపాసిటర్ పలకల మధ్య విద్యుత్ మరియు అయస్కాంత క్షేత్రాలు $\mathbf{E}$ మరియు $\mathbf{B}$, బిందువు M వద్ద. (b) బొమ్మ (a) యొక్క క్రాస్ సెక్షనల్ వ్యూ.

మాక్స్వెల్ చేసిన సాధారణీకరణ క్రింది విధంగా ఉంది. అయస్కాంత క్షేత్రం యొక్క మూలం ప్రవహించే ఆవేశాల కారణంగా వాహక విద్యుత్ ప్రవాహం మాత్రమే కాదు, విద్యుత్ క్షేత్రం యొక్క కాల మార్పు రేటు కూడా. మరింత ఖచ్చితంగా, మొత్తం ప్రవాహం $i$ $i_{c}$ ద్వారా సూచించబడే వాహక ప్రవాహం మరియు $i_{\mathrm{d}}\left(=\varepsilon_{0}\left(\mathrm{~d} \Phi_{E} /\right.\right.$ $\mathrm{d} t))$ ద్వారా సూచించబడే స్థానభ్రంశ ప్రవాహం యొక్క మొత్తం. కాబట్టి మనకు ఉంది

$$ \begin{equation*} i=i_{c}+i_{d}=i_{c}+\varepsilon_{0} \frac{\mathrm{d} \Phi_{E}}{\mathrm{~d} t} \tag{8.5} \end{equation*} $$

స్పష్టమైన పదాలలో, దీని అర్థం కెపాసిటర్ పలకల వెలుపల, మనకు వాహక ప్రవాహం $i_{\mathrm{c}}=i$ మాత్రమే ఉంటుంది మరియు స్థానభ్రంశ ప్రవాహం లేదు, అనగా, $i_{d}=0$. మరోవైపు, కెపాసిటర్ లోపల, వాహక ప్రవాహం లేదు, అనగా, $i_{\mathrm{c}}=0$, మరియు స్థానభ్రంశ ప్రవాహం మాత్రమే ఉంటుంది, తద్వారా $i_{d}=i$.

సాధారణీకరించిన (మరియు సరైన) ఆంపియర్ యొక్క చుట్టుకొలత నియమం Eq (8.1) వలె ఒకే రూపాన్ని కలిగి ఉంటుంది, ఒక తేడాతో: “మూసిన లూప్ చుట్టుకొలతగా ఉన్న ఏదైనా ఉపరితలం గుండా వెళ్లే మొత్తం ప్రవాహం” వాహక ప్రవాహం మరియు స్థానభ్రంశ ప్రవాహం యొక్క మొత్తం. సాధారణీకరించిన నియమం మరియు ఆంపియర్-మాక్స్వెల్ నియమం అని పిలువబడుతుంది.

$$ \begin{equation*} \int \mathbf{B} \mathrm{d} \mathbf{l}=\mu_{0} i_{c}+\mu_{0} \varepsilon_{0} \frac{\mathrm{d} \Phi_{E}}{\mathrm{~d} t} \tag{8.6} \end{equation*} $$

అన్ని విషయాలలో, స్థానభ్రంశ ప్రవాహం వాహక ప్రవాహం వలె అదే భౌతిక ప్రభావాలను కలిగి ఉంటుంది. కొన్ని సందర్భాల్లో, ఉదాహరణకు, వాహక తీగలో స్థిరమైన విద్యుత్ క్షేత్రాలు, విద్యుత్ క్షేత్రం $\mathbf{E}$ కాలంతో మారదు కాబట్టి స్థానభ్రంశ ప్రవాహం సున్నా కావచ్చు. ఇతర సందర్భాల్లో, ఉదాహరణకు, పైన ఉన్న ఛార్జింగ్ కెపాసిటర్, అంతరిక్షం యొక్క వివిధ ప్రాంతాలలో వాహక మరియు స్థానభ్రంశ ప్రవాహాలు రెండూ ఉండవచ్చు. చాలా సందర్భాల్లో, అవి రెండూ అంతరిక్షం యొక్క ఒకే ప్రాంతంలో ఉండవచ్చు, ఎందుకంటే ఖచ్చితమైన వాహక లేదా ఖచ్చితమైన ఇన్సులేటింగ్ మాధ్యమం లేదు. చాలా ఆసక్తికరంగా, వాహక ప్రవాహం లేని అంతరిక్షం యొక్క పెద్ద ప్రాంతాలు ఉండవచ్చు, కానీ కాలంతో మారుతున్న విద్యుత్ క్షేత్రాల కారణంగా స్థానభ్రంశ ప్రవాహం మాత్రమే ఉంటుంది. అటువంటి ప్రాంతంలో, సమీపంలో (వాహక) ప్రవాహ మూలం లేనప్పటికీ, మనం అయస్కాంత క్షేత్రాన్ని ఆశించవచ్చు! అటువంటి స్థానభ్రంశ ప్రవాహం యొక్క అంచనాను ప్రయోగాత్మకంగా ధృవీకరించవచ్చు. ఉదాహరణకు, బొమ్మ 8.2(a)లో కెపాసిటర్ పలకల మధ్య అయస్కాంత క్షేత్రం (బిందువు M వద్ద అనుకుందాం) కొలవబడుతుంది మరియు దాని వెలుపల (P వద్ద) ఉన్నట్లే ఉంటుంది.

స్థానభ్రంశ ప్రవాహం (వాచ్యంగా) దూరం చేరుకునే పరిణామాలను కలిగి ఉంటుంది. మనం వెంటనే గమనించే ఒక విషయం ఏమిటంటే, విద్యుత్ మరియు అయస్కాంతత్వం యొక్క నియమాలు ఇప్పుడు మరింత సౌష్ఠవంగా ఉన్నాయి*. ఫారడే యొక్క విద్యుదయస్కాంత ప్రేరణ నియమం అయస్కాంత ప్రవాహం మార్పు రేటుకు సమానమైన ప్రేరిత emf ఉందని పేర్కొంటుంది. ఇప్పుడు, 1 మరియు 2 బిందువుల మధ్య emf దానిని 1 నుండి 2 కి తీసుకెళ్లడంలో యూనిట్ ఆవేశానికి చేసిన పని కాబట్టి, emf ఉనికి విద్యుత్ క్షేత్రం ఉనికిని సూచిస్తుంది. కాబట్టి, కాలంతో మారుతున్న అయస్కాంత క్షేత్రం విద్యుత్ క్షేత్రాన్ని ఏర్పరుస్తుందని చెప్పడం ద్వారా మనం ఫారడే యొక్క విద్యుదయస్కాంత ప్రేరణ నియమాన్ని మళ్లీ రూపొందించవచ్చు. అప్పుడు, కాలంతో మారుతున్న విద్యుత్ క్షేత్రం అయస్కాంత క్షేత్రాన్ని ఏర్పరుస్తుంది, ఇది సౌష్ఠవపూర్వక ప్రతిస్పందన, మరియు స్థానభ్రంశ ప్రవాహం అయస్కాంత క్షేత్రం యొక్క మూలంగా ఉండటం యొక్క పరిణామం. అందువలన, కాలంతో మారుతున్న విద్యుత్ మరియు అయస్కాంత క్షేత్రాలు ఒకదానికొకటి ఏర్పడతాయి! ఫారడే యొక్క విద్యుదయస్కాంత ప్రేరణ నియమం మరియు ఆంపియర్-మాక్స్వెల్ నియమం ఈ ప్రకటన యొక్క పరిమాణాత్మక వ్యక్తీకరణను ఇస్తాయి, ప్రవాహం Eq (8.5)లో మొత్తం ప్రవాహంగా ఉంటుంది. ఈ సౌష్ఠవం యొక్క ఒక చాలా ముఖ్యమైన పరిణామం విద్యుదయస్కాంత తరంగాల ఉనికి, దీనిని మనం తదుపరి విభాగంలో గుణాత్మకంగా చర్చిస్తాము.

• అవి ఇంకా ఖచ్చిత